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Benney [1]に従って
長波パラメータ
を
により導入し,
基礎方程式系(1)-(3)を
で展開する.
たいていの液体は表面張力が大きいので,
実際に
が成り立つことが多い.
こうして速度場
が消去され,
のみを変数とする発展方程式が
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(4) |
の形で得られる[2,3,4].
たとえば,
までの結果(Gjevik[2]の長波方程式)は
次のとおり:
![\begin{displaymath}
\partial_t h + \frac{2}{3} \partial_x \left[
h^3
+ \left(...
...pha \right) \partial_x h
+ W h^3 \partial_x ^3 h
\right] = 0
\end{displaymath}](jp_img19.gif) |
(5) |
著者: 大信田 丈志
ooshida@damp.tottori-u.ac.jp
2000-08-24